当讨论直流稳态电路时，互易定理可以顺利应用，因为它简化了问题，使得电路分析仅涉及端口变量的代数运算然而，对于含有动态元件的正弦稳态电路，经典分析方法采用相量法相量法通过选取出代表正弦量的直流当量，并结合初相位，将电路分析转化为复数平面内的运算在正弦稳态电路中，特勒根定理依然适用，因为。
这个定理用法如下1给定多端口网络的S参数矩阵，其中Sij表示从端口j输入信号到端口i输出信号的传输系数2构造一个NxN的伴随矩阵A，其中N为端口数，Aij=1^i+j*Mij，其中Mij为去掉第i行和第j列后的矩阵的行列式3计算S参数矩阵的行列式D，D=detS，计算特勒根矩阵T，T=AD4；特勒根定理的扩展1表明，该定理适用于电路中的任何元件，包括电容和电感，且任意时刻都满足能量守恒条件因此，特勒根定理任何时刻都正确扩展2说明，当电路包含电容电感等元件时，特勒根定理同样适用，前提是满足KVL和KCL条件能量传递依据电压与电流，电容和电感可能以电磁波形式辐射能量，但可通过增加；01=bkkkiu01=bkk特勒根定理，于1952年由伯纳德特勒根提出，是电路网络分析理论中最重要的理论之一勒根定理适用于电路网络，只要该网络满足总电流守恒且所有闭合回路电压代数和为零；第一种是对同一电路中各支路电压和电流进行求和，得出特定的数学关系第二种是针对具有相同拓扑结构但内部元件不同的电路，求和关系仍然成立特勒根定理的关键在于与电路的拓扑结构相关联，而与具体元件无关，仅依赖于基尔霍夫定律形成的电路方程通过利用前文的表中信息，可以将特勒根定理表示为向量点乘；1特勒根定理的条件两个集总参数电路电路本身最大线性尺寸远小于电路中电流或电压的波长1和2 具有相同的有向图，并且二者的支路电压和支路电流分别满足基尔霍夫定律2特勒根定理1 对于一个具有n个结点和b条支路的电路，假设各条支路电流和支路电压取关联参考方向，并令i1，i2，···，ib。
电路原理中的补偿定理，也被称为特勒根定理，是电路理论中的一个基本原理这个定理表明，在一个线性时不变集总参数的电阻性电路中，任意两个不同工作状态下，各个支路电压与电流的乘积之和等于零简单来说，它描述了在一定条件下，电路中能量守恒的关系补偿定理的一个重要应用是计算复杂电路中；特勒根定理2则深入探讨了电路的结构对等效电路的影响，用数学语言描述为两个具有相同拓扑结构的电路，其支路电压与电流满足特定关系时，可以相互转换若能构建满足条件的电路，通过定理1可直接得出结论，其数学表达式为 公式 和 公式在面对负电阻时，理论允许其存在，若实际操作中难以接受负值电阻；此定理对任何具有线性非线性时不变时变元件的集总电路都适用，它实质上是电路功率守恒的数学表达式；可以，线性非线性都可以。
形式二电流源与开路电压另一种形式则是电流源与开路电压的互换，同样遵循互易定理，表现为形式三电流互换的特殊性当电流源与短路电流互换后，变成电压源与开路电压，互换前后，两个变量的类型会保持一致，验证可用特勒根定理确认实际应用示例通过具体的电路实例，我们可以看到互易定理的威力如；在独立源置零后，这两个电路的拓扑图是一样的，都是左侧端口开路，右侧端口短路；定义特勒根定理是由BH特勒根于1952年提出的该定理指出，若两个集总参数电路具有相同的有向图，并且二者的支路电压和支路电流分别满足基尔霍夫定律，则这两个电路中各对应的电流电压的乘积之和恒为零数学表达式若电路n和电路m满足上述条件，则有公式表达，其中vk和ik分别是电路n的支路电压；由于此时是关联参考方向，输出为正因此，图2中的i1应与图1中的i2相同，均为83A我们实际计算一下，结果也是一样的特勒根定理定义简单来说，就是元件的参考电压和参考电流关联参考方向时，元件的功率之和为0“拟功率”类似于功率，但并非实际功率因为电压和电流分别取自两个电路；电路定理 电路定理包括叠加定理替代定理戴维南定理诺顿定理特勒根定理和互易定理叠加定理适用于线性时不变系统，替代定理适用于描述端口特性的电压和电流戴维南定理和诺顿定理用于简化电路结构特勒根定理和互易定理是基于功率守恒的推论运算放大器电路 运算放大器电路处理时需要了解其输入阻抗特别；应用特勒根定理可方便地证明电路中的互易定理复功率平衡定理等特勒根定理1明确反映了电路实际功率的守恒但特勒根定理2曾仅仅被认为只有功率守恒的数学形式，却无法与实际电路对应，因此定理2也被称为“拟功率定理” 定理2后也被证明反映了电路实际功率的守恒 ，并具有共轭性。
